.

Вступительные билеты и ответы по физике для поступающих на заочное отделение в Саратовский государственный аграрный университет (СГАУ)

Язык: русский
Формат: реферат
Тип документа: Word Doc
0 2269
Скачать документ

Вступительные вопросы по физике для заочников, поступающих в СГАУ.

1. Траектория. Материальная точка. Путь и перемещение.

Траекторией тела называется линия, описываемая в пространстве движущейся
материальной точкой. Траектории движения. Воображаемая линия, по
которой движется материальная точка, называется траекторией. В общем
случае траектория – сложная трёхмерная кривая. В частности, она может
быть и прямой линией. Тогда для описания движения необходима только одна
координатная ось, направленная вдоль траектории движения. Следует иметь
ввиду, что форма траектории зависит от выбора системы отсчёта, т.е.
форма траектории понятие относительное. Так, траектория концов
пропеллера относительно системы отсчёта, связанной с летящим самолётом,
является окружностью, а в системе отсчета, связанной с Землёй, —
винтовой линией.

Тело, формой и размерами которого в данных условиях можно пренебречь,
называется материальной точкой. Это пренебрежение допустимо сделать
тогда, когда размеры тела малы по сравнению с расстоянием, которое оно
проходит или расстоянием данного тела до других тел. Чтобы описать
движение тела, нужно знать его координаты в любой момент времени.

Перемещением называется вектор, проведённый из начального положения
материальной точки в конечное. Длину участка, пройденного материальной
точкой по траектории, называют путём или длиной пути. Нельзя путать эти
понятия, так как перемещение — вектор, а путь — скаляр.

, соединяющий начальную и конечную точки участка траектории, пройденные
за время.

– вектор, соединяющий начало координат и точку пространства.

Относительность движения – это перемещение и скорость тела относительно
разных систем отсчета различны (например, человек и поезд). Скорость
тела относительно неподвижной системы координат равна геометрической
сумме скоростей тела относительно подвижной системы и скорости подвижной
системы координат относительно неподвижной. (V1 – скорость человека в
поезде, V0- скорость поезда, то V=V1+V0).

Система отсчёта. Механическое движение, как это следует из его
определения, является относительным. Поэтому о движении тел можно
говоритъ лишь в том случае, когда указана система отсчёта. Система
отсчёта включает в себя: 1) Тело отсчёта, т.е. тело, которое принимается
за неподвижное и относительно которого рассматривается движение других
тел. С телом отсчёта связывают систему координат. Чаще всего используют
декартовую (прямоугольную) систему координат

2) Прибор для измерения времени.

2. Равномерное и равноускоренное движение. Ускорение, путь, скорость.

Движение с постоянной по модулю и направлению скоростью называется
равномерным прямолинейным движением. Движение, при котором скорость
тела неизменна по модулю и направлению, называется прямолинейным
равномерным движением. Скорость такого движения находится по формуле
V=S/t.

Движение, при котором тело за равные промежутки времени совершает
неодинаковые перемещения, называют неравномерным движением. Скорость
материальной точки может изменяться со временем. Быстроту такого
изменения характеризуют ускорением. Пусть в течение малого промежутка
времени At быстрота изменения скорости практически неизменна, а
изменение скорости равно (V. Тогда ускорение находим по формуле: a=(V/(t

Таким образом, ускорение — это изменение скорости, отнесённое к единице
времени, т.е. изменение скорости за единицу времени при условии его
постоянства за это время. В системе единиц СИ ускорение измеряется в
м/с2.

Если ускорение a направлено в ту же сторону, что и начальная скорость,
то скорость будет увеличиваться и движение называют равноускоренным.

.

Отсюда формула для пути при равноускоренном движении выводится как:

, выводимая из уравнений скорости и пути при равноускоренном движении.

Скорость – физическая величина, характеризующая быстроту и направление
движения в данный момент времени. Средняя скорость определяется

Скорости бывают: мгновенные и средние. Мгновенная скорость – это
скорость в данный момент времени в данной точке траектории. Мгновенная
скорость направлена по касательной. (V=(S/(t, (t?0). Средняя скорость –
скорость, определяемая отношением перемещения при неравномерном движении
к промежутку времени, за которое это перемещение произошло.

3. Равномерное движение по окружности. Линейная и угловая скорость.

.

4. Ускорение при равномерном движении тела по окружности.

5. Первый закон Ньютона. Инерциальная система отсчета.

Явление сохранения скорости тела при отсутствии внешних воздействий
называется инерцией. Первый закон Ньютона, он же закон инерции, гласит:
“существуют такие системы отсчета, относительно которых поступательно
движущиеся тела сохраняют свою скорость постоянной, если на них не
действуют другие тела”. Системы отсчета, относительно которых тела при
отсутствии внешних воздействий движутся прямолинейно и равномерно,
называются инерциальными системами отсчета. Системы отсчета, связанные с
землей считают инерциальными, при условии пренебрежения вращением земли.

Причиной изменения скорости тела всегда является его взаимодействие с
другими телами. При взаимодействии двух тел всегда изменяются скорости,
т.е. приобретаются ускорения. Отношение ускорений двух тел одинаково при
любых взаимодействиях. Свойство тела, от которого зависит его ускорение
при взаимодействии с другими телами, называется инертностью.
Количественной мерой инертности является масса тела.

6. Сила. Сложение сил. Момент силы. Условия равновесия тел. Центр масс.

. Центр тяжести – точка приложения равнодействующей всех сил тяжести,
действующих на частицы этого тела при любом положении в пространстве.
Если линейные размеры тела малы по сравнению с размером Земли, то центр
масс совпадает с центром тяжести. Сумма моментов всех сил элементарных
тяжести относительно любой оси, проходящей через центр тяжести, равна
нулю.

7. Второй закон Ньютона. Третий закон Ньютона.

, т.е. скорость изменения импульса материальной точки равна действующей
на него силе. При одновременном действии на одно тело нескольких сил
тело движется с ускорением, являющимся векторной суммой ускорений,
которые возникли бы при воздействии каждой из этих сил в отдельности.

. Третий закон Ньютона связывает между собой силы, с которыми тела
действуют друг на друга. Если два тела взаимодействуют друг с другом, то
силы, возникающие между ними приложены к разным телам, равны по
величине, противоположны по направлению, действуют вдоль одной прямой,
имеют одну и ту же природу.

8. Силы упругости. Закон Гука. Силы трения. Коэффициент трения
скольжения.

. Эту связь установил Р.Гук, его закон формулируется так: сила
упругости, возникающая при деформации тела, пропорциональна удлинению
тела в сторону, противоположную направлению перемещения частиц тела при
деформации. Коэффициент k называется жесткостью тела, и зависит от формы
и материала тела. Выражается в ньютонах на метр. Силы упругости
обусловлены электромагнитными взаимодействиями.

Сила, возникающая на границе взаимодействия тел при отсутствии
относительного движения тел, называется силой трения покоя. Сила трения
покоя равна по модулю внешней силе, направленной по касательной к
поверхности соприкосновения тел и противоположна ей по направлению. При
равномерном движении одного тела по поверхности другого под воздействием
внешней силы на тело действует сила, равная по модулю движущей силе и
противоположная по направлению. Эта сила называется силой трения
скольжения. Вектор силы трения скольжения направлен против вектора
скорости, поэтому эта сила всегда приводит к уменьшению относительной
скорости тела. Силы трения также, как и сила упругости, имеют
электромагнитную природу, и возникают за счет взаимодействия между
электрическими зарядами атомов соприкасающихся тел. Экспериментально
установлено, что максимальное значение модуля силы трения покоя
пропорционально силе давления. Также примерно равны максимальное
значение силы трения покоя и сила трения скольжения, как примерно равны
и коэффициенты пропорциональности между силами трения и давлением тела
на поверхность.

9 Закон всемирного тяготения. Сила тяжести. Вес тела.

. Это означает, что вес тела, направление ускорения которого совпадает
с направлением ускорения свободного падения, меньше веса покоящегося
тела.

10. Импульс тела. Закон сохранения импульса. Второй закон Ньютона.

.

11. Механическая работа. Мощность. Коэффициент полезного действия.

. Единима мощности называется ваттом, 1 ватт равен мощности, при
которой работа в 1 джоуль совершается за 1 секунду. КПД – равен
отношению полезной работы, к затраченной работе или энергии.

12. Кинетическая и потенциальная энергия. Закон сохранения энергии.

. Физическая величина, равная половине произведения жесткости тела на
квадрат деформации называется потенциальной энергией деформированного
тела. Важной характеристикой потенциальной энергии является то, что тело
не может обладать ею, не взаимодействуя с другими телами.

Потенциальная энергия характеризует взаимодействующие тела, кинетическая
– движущиеся. И та, и другая возникают в результате взаимодействия тел.
Если несколько тел взаимодействую между собой только силами тяготения и
силами упругости, и никакие внешние силы на них не действуют (или же их
равнодействующая равна нулю), то при любых взаимодействиях тел работа
сил упругости или сил тяготения равна изменению потенциальной энергии,
взятой с противоположным знаком. В то же время, по теореме о
кинетической энергии (изменение кинетической энергии тела равно работе
внешних сил) работа тех же сил равна изменению кинетической энергии.

.

Из этого равенства следует, что сумма кинетической и потенциальной
энергий тел, составляющих замкнутую систему и взаимодействующих между
собой силами тяготения и упругости, остается постоянной. Сумма
кинетической и потенциальной энергий тел называется полной механической
энергией. Полная механическая энергия замкнутой системы тел,
взаимодействующих между собой силами тяготения и упругости, остается
неизменной. Работа сил тяготения и упругости равна, с одной стороны,
увеличению кинетической энергии, а с другой – уменьшению потенциальной,
то есть работа равна энергии, превратившейся из одного вида в другой.

13. Давление. Закон Паскаля для жидкостей и газов. Сообщающиеся сосуды.

. На стенки сосуда действует такое же давление. Равенство давлений
жидкости на одной и той же высоте приводит к тому, что в сообщающихся
сосудах любой формы свободные поверхности покоящейся однородной жидкости
находятся на одном уровне (в случае пренебрежимо малости капиллярных
сил). В случае неоднородной жидкости высота столба более плотной
жидкости будет меньше высоты менее плотной.

14. Архимедова сила для жидкостей и газов. Условия плавания тел.

т.е. силы, выталкивающая погруженное в жидкость (газ) тело, равна весу
жидкости (газа), вытесненной телом. Архимедова сила направлена
противоположно силе тяжести, поэтому при взвешивании в жидкости вес тела
меньше, чем в вакууме. На тело, находящееся в жидкости, действует сила
тяжести и архимедова сила. Если сила тяжести по модулю больше – тело
тонет, меньше – всплывает, равны – может находиться в равновесии на
любой глубине. Эти отношения сил равны отношениям плотностей тела и
жидкости (газа).

15. Основные положения молекулярно-кинетической теории и их опытное
обоснование. Броуновское движение. Масса и размер молекул.

.

16. Идеальный газ. Уравнение состояния идеального газа.

. Во время столкновения молекула действует на стенку с силой, равной по
третьему закону Ньютона силе, противоположной по направлению. Молекул
очень много, и среднее значение геометрической суммы сил, действующих со
стороны отдельных молекул, и образует силу давления газа на стенки
сосуда. Давление газа равно отношению модуля силы давления к площади
стенки сосуда: p=F/S.

З. Основным уравнением молекулярно-кинетической теории идеального газа
принято называть соотношение, связывающее давление газа и кинетическую
энергию поступательного движения молекул, содержащихся в единице объёма
Запишем уравнение без вывода.

т.е. давление газа равно двум третям кинетической энергии
поступательного движения молекул, находящихся в единице объёма.

17. Изотермический, изохорный и изобарический процессы.

Переход термодинамической системы из одного состояния в другое называют
термодинамическим процессом (или процессом). При этом изменяются
параметры состояния системы. Однако возможны процессы, называемые
изопроцессами, при которых один их параметров состояния остаётся
неизменным. Существует три изопроцесса: изотермический, изобарический
(изобарный) и изохорический (изохорный). Изотермическим называют
процесс, происходящий при неизменной температуре (Т= соnst);
изобарическим процессом – при постоянном давлении (P = const),
изохорическим – при неизменном объёме (V= const).

называют законом Бойля-Мариотта.

Изобарным процессом называется процесс, протекающий при неизменном
давлении, массе и составе газа.

Соотношение называется законом Гей-Люссака: для данной массы газа при
постоянном давлении объём газа пропорционален его температуре. На рис.
26.2 показан график зависимости объёма от температуры.

Изохорным процессом называется процесс, протекающий при неизменном
объеме, массе и составе газа.

Уравнение называют законом Шарля: для данной массы газа при постоянном
объёме давление газа пропорционально его температуре.

График: изохора.

18. Количество теплоты. Теплоемкость вещества.

. Удельная теплоемкость показывает, какое количество теплоты необходимо
передать для нагревания 1 кг вещества на 1 градус. Удельная теплоемкость
не является однозначной характеристикой, и зависит от работы,
совершаемой телом при теплопередаче.

19. Первый закон термодинамики, применение его к различным процессам.

. Это уравнение называется уравнением теплового баланса.

Применение первого закона термодинамики к изопроцессам.

если V – const, то ? U=?Q. Если сравнить площади под изобарой и
изотермой, являющиеся работами, можно сделать вывод, что при одинаковом
расширении газа при одинаковом начальном давлении в случае
изотермического процесса будет совершено меньше количество работы.
Кроме изобарного, изохорного и изотермического процессов существует
т.н. адиабатный процесс.

20. Адиабатный процесс. Показатель адиабаты.

, поэтому при адиабатном процессе температура понижается. Поскольку при
адиабатном сжатии газа температура газа повышается, то давление газа с
уменьшением объема растет быстрее, чем при изотермическом процессе.

Процессы теплопередачи самопроизвольно осуществляются только в одном
направлении. Всегда передача тепла происходит к более холодному телу.
Второй закон термодинамики гласит, что неосуществим термодинамический
процесс, в результате которого происходила бы передача тепла от одного
тела к другому, более горячему, без каких-либо других изменений. Этот
закон исключает создание вечного двигателя второго рода.

Показатель адиабаты. Уравнение состояния имеет вид PV? = const.,

где ? = Cp /Cv – показатель адиабаты.

Теплоемкость газа зависит от условий, при которых тепло …

Если газ нагреть при постоянном давлении P, то его теплоемкость
обозначается СV.

Если – при постоянном V, то обозначается Cp.

21. Испарение и конденсация. Кипение жидкости. Влажность воздуха.

1. Испарение и конденсация. Процесс перехода вещества из жидкого
состояния в газообразное состояние называется парообразованием, обратный
процесс превращения вещества из газообразного состояния в жидкое
называют конденсацией. Существуют два вида парообразования – испарение и
кипение. Рассмотрим сначала испарение жидкости. Испарением называют
процесс парообразования, происходящий с открытой поверхности жидкости
при любой температуре. С точки зрения молекулярно-кинетической теории
эти процессы объясняются следующим образом. Молекулы жидкости, участвуя
в тепловом движении, непрерывно сталкиваются между собой. Это приводит к
тому, что некоторые из них приобретают кинетическую энергию, достаточную
для преодоления молекулярного притяжения. Такие молекулы, находясь у
поверхности жидкости, вылетают из неё, образуя над жидкостью пар (газ).
Молекулы пар~ двигаясь хаотически, ударяются о поверхность жидкости. При
этом часть из них может перейти в жидкость. Эти два процесса вылета
молекул жидкости и ах обратное возвращение в жидкость происходят
одновременно. Если число вылетающих молекул больше числа возвращающихся,
то происходит уменьшение массы жидкости, т.е. жидкость испаряется, если
же наоборот, то количество жидкости увеличивается, т.е. наблюдается
конденсация пара. Возможен случай, когда массы жидкости и пара,
находящегося над ней, не меняются. Это возможно, когда число молекул,
покидающих жидкость, равно числу молекул, возвращающихся в неё. Такое
состояние называется динамическим равновесием, а пар, находящийся в
динамическом равновесии со своей жидкостью, называют насыщенным. Если же
между паром и жидкостью нет динамического равновесия, то он называется
ненасыщенным. Очевидно, что насыщенный пар при данной температуре имеет
определённую плотность, называемую равновесной.

Это обусловливает неизменность равновесной плотности, а следовательно, и
давления насыщенного пара от его объёма при неизменной температуре,
поскольку уменьшение или увеличение объёма этого пара приводит к
конденсации пара или к испарению жидкости соответственно. Изотерма
насыщенного пара при некоторой температуре в координатной плоскости Р, V
представляет собой прямую, параллельную оси V. С повышением температуры
термодинамической системы жидкость – насыщенный пар число молекул,
покидающих жидкость за некоторое время, превышает количество молекул,
возвращающихся из пара в жидкость. Это продолжается до тех пор, пока
возрастание плотности пара не приводит к установлению динамического
равновесия при более высокой температуре. При этом увеличивается и
давление насыщенных паров. Таким образом, давление насыщенных паров
зависит только от температуры. Столь быстрое возрастание давления
насыщенного пара обусловлено тем, что с повышением температуры
происходит рост не только кинетической энергии поступательного движения
молекул, но и их концентрации, т.е. числа молекул в единице объема

При испарении жидкость покидают наиболее быстрые молекулы, вследствие
чего средняя кинетическая энергия поступательного движения оставшихся
молекул уменьшается, а следовательно, и температура жидкости понижается
(см. §24). Поэтому, чтобы температура испаряющейся жидкости оставалась
постоянной, к ней надо непрерывно подводить определённое количество
теплоты.

Количество теплоты, которое необходимо сообщить единице массы жидкости,
для превращения её в пар при неизменной температуре называется удельной
теплотой парообразования. Удельная теплота парообразования зависит от
температуры жидкости, уменьшаясь с её повышением. При конденсации
количество теплоты, затраченное на испарение жидкости, выделяется.
Конденсация – процесс превращения из газообразного состояния в жидкое.

2. Влажность воздуха. В атмосфере всегда содержится некоторое количество
водяных паров. Степень влажности является одной из существенных
характеристик погоды и климата и имеет во многих случаях практическое
значение. Так, хранение различных материалов (в том числе цемента, гипса
и других строительных материалов), сырья, продуктов, оборудования и т.п.
должно происходить при определенной влажности. К помещениям, в
зависимости от их назначения, также предъявляются соответствующие
требования по влажности.

, так как р = m/V— плотность водяного пара.

В определённом объёме воздуха при данных условиях количество водяного
пара не может увеличиваться беспредельно, поскольку существует какое-то
предельное количество паров, после чего начинается конденсация пара.
Отсюда появляется понятие максимальной влажности. Максимальной
влажностью Pm называют наибольшее количество водяного пара в граммах,
которое может содержаться в 1 м3 воздуха при данной температуре (по
смыслу это есть частный случай абсолютной влажности). Понижая
температуру воздуха, можно достичь такой температуры, начиная с которой
пар начнёт превращаться в воду — конденсироваться. Такая темпepaтypa
носит название точки росы. Степень насыщенности воздуха водяными парами
характеризуется относительной влажностью. Относительной влажностью b
называют отношение абсолютной влажности р к максимальной Pm т.е. b=P/Pm.
Часто относительную влажность выражают в процентах.

Существуют различные методы определения влажности.

1. Наиболее точным является весовой метод. Для определения влажности
воздуха его пропускают через ампулы, содержащие вещества, хорошо
поглощающие влагу. Зная увеличение массы ампул и объём пропущенного
воздуха, определяют абсолютную влажность.

2. Гигрометрические методы. Установлено, что некоторые волокна, в том
числе человеческий волос, изменяют свою длину в зависимости от
относительной влажности воздуха. На этом свойстве основан прибор,
называемый гигрометр ом. Имеются и другие типы гигрометров, в том числе
и электрические.

З. Психрометрический метод — это наиболее распространенный метод
измерения. Суть его состоит в следующем. Пусть два одинаковые термометра
находятся в одинаковых условиях и имеют одинаковые показания. Если же
баллончик одного из термометров будет смочен, например, обернут мокрой
тканью, то показания окажутся различными. Вследствие испарения воды с
ткани так называемый влажный термометр показывает более низкую
температуру, чем сухой. Чем меньше относительная влажность окружающего
воздуха, тем интенсивнее будет испарение и тем ниже показание влажного
термометра. Из показаний термометров определяют разность температур и по
специальной таблице, называемой психрометрической, определяют
относительную влажность воздуха.

22. Электрические заряды. Закон кулона. Закон сохранения заряда.

Опыт с электризацией пластин доказывает, что при электризации трением
происходит перераспределение имеющихся зарядов между телами,
нейтральными в первый момент. Небольшая часть электронов переходит с
одного тела на другое. При этом новые частицы не возникают, а
существовавшие ранее не исчезают. При электризации тел выполняется закон
сохранения электрического заряда. Этот закон для замкнутой системы. В
замкнутой системе алгебраическая сумма зарядов всех частиц остается
неизменной. Если заряды частиц обозначить через q1 , q2 и т.д., то q1 ,
+q2 +q3 +…+qn = const

Справедливость закона сохранения заряда подтверждают наблюдения над
огромным числом превращений элементарных частиц. Этот закон выражает
одно из самых фундаментальных свойств электрического заряда. Причина
сохранения заряда до сих пор неизвестна.

Закон Кулона. Опыты Кулона привели к установлению закона поразительно
напоминающего закон всемирного тяготения. Сила взаимодействия двух
точечных неподвижных заряженных тел в вакууме прямо пропорциональна
произведению модулей заряда и обратно пропорциональна квадрату
расстояние между ними. Эту силу называют кулоновской.

Если обозначить модули зарядов через |q1| и |q2|, а расстояние между
ними

через r, то закон Кулона можно записать в следующей форме:

где k — коэффициент пропорциональности, численно равный силе
взаимодействия единичных зарядов на расстоянии, равном единице длины.
Его значение зависит от выбора системы единиц.

23. Напряженность электрического поля. Поле точечного заряда. Принцип
суперпозиций электрических полей.

Основные свойства электрического поля. Главное свойство электрического
поля — действие его на электрические заряды с некоторой силой.

Электрическое поле неподвижных зарядов называют электростатическим. Оно
не меняется со временем. Электростатическое поле создается только
электрическими зарядами.

Напряженность электрического поля. Электрическое поле обнаруживается по
силам, действующим на заряд.

Если поочередно помещать в одну и ту же точку поля небольшие заряженные
тела и измерять силы, то обнаружится, что сила, действующая на заряд со
стороны поля, прямо пропорциональная этому заряду. Действительно, пусть
поле создается точечным зарядом q1. Согласно закону Кулона на заряд q2
действует сила, пропорциональная заряду q2. Поэтому отношение силы,
действующей на помещаемый в данную точку поля заряд, к этому заряду для
каждой точки поля не зависит от заряда и может рассматриваться как
характеристика поля. Эту характеристику называют напряженностью
электрического поля. Подобно силе, напряженность поля—векторная
величина; ее обозначают буквой Е. Если помещенный в поле заряд
обозначить через q

вместо q2 то напряженность будет равна:

Напряженность поля равна отношению силы, с которой поле действует на
точечный заряд, к этому заряду.

Отсюда сила, действующая на заряд q со стороны электрического поля,
равна:

Напряженность поля в единицах СИ можно выразить, в ньютонах на кулон
(Н/Кл).

Принцип суперпозиции полей.

Если на тело действует несколько сил, то согласно законам механики
результирующая сила равна геометрической сумме сил:

На электрические заряды действуют силы со стороны электрического поля.
Если при наложении полей от нескольких зарядов эти поля не оказывают
никакого влияния друг на друга, то результирующая сила со стороны всех
полей должна быть равна геометрической сумме сил со стороны каждого
поля. Опыт показывает, что именно так и происходит на самом деле. Это
означает, что напряженности полей складываются геометрически.

В этом состоит принцип суперпозиции полей который формулируется так:
если в данной точке пространства различные заряженные частицы создают

электрические поля, напряженности которых

и т. д., то результирующая напряженность поля в этой точке равна:

24. Проводники и диэлектрики в электрическом поле.

Проводники – тела, в которых существуют свободные заряды, не связанные с
атомами. Под воздействием эл. поля заряды могут двигаться, порождая
электроток. Если проводник внести в электрическое поле, то положительно
заряды движутся по направлению вектора напряженности, а отрицательно
заряженные в противоположном направлении. В результате на поверхности
тела появляются индуктивные заряды:

Напряженность поля внутри проводника = 0. Проводник как бы разрывает
силовые линии напряженности электрического поля.

Диэлектрики- вещества, в которых положительные и отрицательные заряды
связаны между собой и нет свободных зарядов. В электрическом поле
диэлектрик поляризуется.

Внутри диэлектрика существует электрическое поле, но оно меньше
электрического поля вакуума E в ? раз. Диэлектрическая проницаемость
среды ? равна отношению напряженности электрического поля в вакууме к
направлению электрического поля в диэлектрике ?=E0/E

25. Потенциал. Потенциал поля точечного заряда.

Работа при перемещении заряда в однородном электростатическом поле.
Однородное поле создают, например, большие металлические пластины,
имеющие заряды противоположного знака. Это поле действует на заряд с
постоянной силой F=qE.

Пусть пластины расположены вертикально левая пластина В заряжена
отрицательно, а правая D — положительно. Вычислим работу, совершаемую
полем при перемещении положительного заряда q из точки 1, находящейся
на расстоянии d1 от пластины В, в точку 2, расположенную на
расстоянии d20, если направление тока совпадает с условно выбранным,
положительным направлением вдоль проводника. В противном случае I>r). При этом напряжение на зажимах
источника приблизительно равно ЭДС:

U=IR??.

При коротком замыкании, когда R?0, сила тока в цепи определяется именно
внутренним сопротивлением источника и при электродвижущей силе в
несколько вольт может оказаться очень большой, если r мало (например, у
аккумулятора r?0,1—0,001 Ом). Провода могут расплавиться, а сам источник
выйти из строя.

Если цепь содержит несколько

последовательно соединенных элементов с ЭДС ?1 , ?2, ?3 и т.д., то
полная ЭДС цепи равна алгебраической сумме ЭДС отдельных элементов.

Если при обходе цепи переходят от отрицательного полюса источника к
положительному, то ЭДС >0.

30. Работа и мощность тока. Закон Джоуля – Ленца.

Работа тока равна: A=IU?t или A=qU, если ток постоянный, то из закона
Ома:

q
= It ? Iut

Работа тока на участке цепи равна произведению силы тока, напряжения и
времени, в течение которого совершалась работа.

Нагревание происходит, если сопротивление провода высокое

Мощность тока. Любой электрический прибор (лампа, электродвигатель)
рассчитан на потребление определенной энергии в единицу времени.

Мощность тока равна отношению работы тока за время ?t к этому интервалу
времени. Согласно этому определению:

Количество теплоты определяется по закону Джоуля – Ленца:

Если электроток протекает в цепи, где не происходят хим. Реакции и не
совершается механическая работа, то энергия электрополя превращается во
внутреннюю энергию проводника и его температура возрастает. Путем
теплообмена эта энергия передается окружающим, более холодным телам. Из
закона сохранения энергии следует, что количество теплоты равно работе
электрического тока:

(формула)

Этот закон называется законом Джоуля- Ленца.

31. Магнитное поле. Индукция магнитного поля. Закон Ампера.

Взаимодействия между проводниками с током, т. е. взаимодействия между
движущимися электрическими зарядами, называют магнитными. Силы, с
которыми проводники с током действуют друг на друга, называют магнитными
силами.

Магнитное поле. Согласно теории близкодействия ток в одном из
проводников не может непосредственно действовать на ток в другом
проводнике.

В пространстве, окружающем неподвижные электрические заряды, возникает
электрическое поле, в пространстве, окружающем токи, возникает поле,
называемое магнитным.

Электрический ток в одном из проводников создает вокруг себя магнитное
поле, которое действует на ток во втором проводнике. А поле, созданное
электрическим током второго проводника, действует на первый.

Магнитное поле представляет собой особую форму материи, посредством
которой осуществляется взаимодействие между движущимися электрически
заряженными частицами.

Свойства магнитного поля:

1. Магнитное поле порождается электрическим током (движущимися
зарядами).

2. Магнитное поле обнаруживается по действию на электрический ток
(движущиеся заряды).

Подобно электрическому полю, магнитное поле существует реально,
независимо от нас, от наших знаний о нем.

Магнитная индукция – способность магнитного поля оказывать силовое
действие на проводник с током (векторная величина). Измеряется вТл.

За направление вектора магнитной индукции принимается направление от
южного полюса S к северному N магнитной стрелки, свободно
устанавливающейся в магнитном поле. Это направление совпадает с
направлением положительной нормали к замкнутому контуру с током.

Направление вектора магнитной индукции устанавливают с помощью правила
буравчика:

если направление поступательного движения буравчика совпадает с
направлением тока в проводнике, то направление вращения ручки буравчика
совпадает с направлением вектора магнитной индукции.

Линии магнитной индукции.

Линия, в любой точке которой вектор магнитной индукции направлен по
касательной – линии магнитной индукции. Однородное поле – параллельные
линии, неоднородное поле – кривыми линиями. Чем больше линий, тем больше
сила этого поля. Поля с замкнутыми силовыми линиями называют вихревыми.
Магнитное поле – вихревое поле.

Магнитный поток –величина равная произведению модуля вектора магнитной
индукции на площадь и на косинус угла между вектором и нормалью к
поверхности.

Сила Ампера равна произведению вектора магнитной индукции на силу тока,
длину участка проводника и на синус угла между магнитной индукцией и
участком проводника.

где l – длина проводника, B – вектор магнитной индукции.

Силу Ампера применяют в громкоговарителях, динамиках.

Принцип работы: По катушке протекает переменный электрический ток с
частотой, равной звуковой частоте от микрофона или с выхода
радиоприемника. Под действием силы Ампера катушка колеблется вдоль оси
громкоговорителя в такт с колебаниями тока. Эти колебания передаются
диафрагме, и поверхность диафрагмы излучает звуковые волны.

32. Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца.

Силу, действующую на движущуюся заряженную частицу со стороны магнитного
поля, называю силой Лоренца.

Сила Лоренца. Поскольку ток представляет собой упорядоченное движение
электрических зарядов, то естественно предположить, что сила Ампера
является равнодействующей сил, действующих на отдельные заряды,
движущиеся в проводнике. Опытным путём установлено, что на заряд,
движущийся в магнитном поле, действительно действует сила. Эту силу
называют силой Лоренца. Модуль FL силы находится по формуле

где В — модуль индукции магнитного поля, в котором движется заряд, q и v
— абсолютная величина заряда и его скорость, ( – угол между векторами v
и В. Эта сила перпендикулярна к векторам v и В, её направление находится
по правилу левой руки: если руку расположить так, чтобы четыре вытянутых
пальца совпадали с направлением движения положительного заряда, линии
индукции магнитного поля входили в ладонь, то отставленный на 900
большой палец показывает направление силы. В случае отрицательной
частицы направление силы противоположное.

Так как сила Лоренца перпендикулярна скорости частицы, то. она не
совершает работу.

Силу Лоренца применяют в телевизорах, масс-спектограф.

Принцип работы: Вакуумная камера прибора помещена в магнитное поле.
Ускоренные электрическим полем заряженные частицы (электроны или ионы),
описав дугу, попадают на фотопластинку, где оставляют след, позволяющий
с большой точностью измерить радиус траектории. По этому радиусу
определяется удельный заряд иона. Зная же заряд иона, легко определить
его массу.

33. Магнитные свойства вещества. Магнитная проницаемость.
Ферромагнетизм.

Магнитная проницаемость. Постоянные магниты могут быть изготовлены лишь
из немногих веществ, но все вещества, помещенные в магнитное поле,
намагничиваются, т. е. сами создают магнитное поле. Благодаря этому
вектор магнитной индукции В в однородной среде отличается от вектора Во
в той же точке пространства в вакууме.

Отношение характеризующее магнитные свойства среды, получило название
магнитной проницаемости среды.

В однородной среде магнитная индукция равна: где
( — магнитная проницаемость данной среды безразмерная величина,
показывающая во сколько раз ? в данной среде, больше ? в вакууме.

Магнитные свойства любого тела определяются замкнутыми электрическими
токами внутри него.

Парамагнетиками называются вещества, которые создают слабое магнитное
поле, по направлению совпадающее с внешним полем. Магнитная
проницаемость наиболее сильных парамагнетиков мало отличается от
единицы: 1,00036- у платины и 1,00034- у жидкого кислорода.
Диамагнетиками называются вещества, которые создают поле, ослабляющее
внешнее магнитное поле. Диамагнитными свойствами обладают серебро,
свинец, кварц. Магнитная проницаемость диамагнетиков отличается от
единицы не более чем на десятитысячные доли.

Ферромагнетики и их применение. Вставляя железный или стальной сердечник
в катушку, можно во много раз усилить создаваемое ею магнитное поле, не
увеличивая силу тока в катушке. Это экономит электроэнергию. Сердечники
трансформаторов, генераторов, электродвигателей и т. д. изготовляют из
ферромагнетиков.

При выключении внешнего магнитного поля ферромагнетик остается
намагниченным, т. е. создает магнитное поле в окружающем пространстве.
Упорядоченная ориентация элементарных токов не исчезает при выключении
внешнего магнитного поля. Благодаря этому существуют постоянные магниты.

Постоянные магниты находят широкое применение в электроизмерительных
приборах, громкоговорителях и телефонах, звукозаписывающих аппаратах,
магнитных компасах и т. д.

Большое применение получили ферриты — ферромагнитные материалы, не
проводящие электрического тока. Они представляют собой химические
соединения оксидов железа с оксидами других веществ. Первый из известных
людям ферромагнитных материалов—магнитный железняк — является ферритом.

Температура Кюри. При температуре, большей некоторой определенной для
данного ферромагнетика, ферромагнитные свойства его исчезают. Эту
температуру называют температурой Кюри. Если сильно нагреть
намагниченный гвоздь, то он потеряет способность притягивать к себе
железные предметы. Температура Кюри для железа 753 °С, для никеля 365
°С, а для кобальта 1000°С. Существуют ферромагнитные сплавы, у которых
температура Кюри меньше 100°С.

34. Электромагнитная индукция. Магнитный поток.

Электромагнитная индукция. Закон электромагнитной индукции. Правило
Ленца Мы знаем, что электрический ток создаёт магнитное поле.
Естественно возникает вопрос: «Возможно ли появление электрического тока
с помощью магнитного поля?». Эту проблему решил Фарадей, открывший
явление электромагнитной индукции, которое заключается в следующем: при
всяком изменении Магнитного потока, пронизывающего площадь, охватываемую
проводящим контуром, в нём возникает электродвижущая сила, называемая
э.д.с. индукции. Если контур замкнут, то под действием этой э.д.с.
появляется электрический ток, названный индукционньм. Фарадей установил,
что э.д.с. индукции не зависит от способа изменения магнитного потока и
определяется только быстротой его изменения, т.е.

, ЭДС может возникать при изменении магнитной индукции В, при повороте
плоскости контура, относительно магнитного поля. Знак минус в формуле
объясняется по Правилу Ленца: Индуктивный ток направлен так, что своим
магнитным полем препятствует изменению внешнего магнитного потока,
порождающего индукционный ток. Соотношение называется законом
электромагнитной индукции: ЭДС индукции в проводнике равна быстроте
изменения магнитного потока, пронизывающего площадь, охватываемую
проводником.

Рассмотрим теперь случай, когда в однородном магнитном поле находится
плоская площадка, имеющая форму прямоугольного параллелепипеда со
сторонами а и b, площадь которой S = аb. Нормаль n к площадке составляет
угол ( с направлением поля, т.е. с вектором индукции В. Число линий
индукции, проходящих через площадку S и её проекцию Sпр на плоскость,
перпендикулярную к этим линиям, одинаково. Следовательно, поток Ф
индукции магнитного поля через них одинаков. Используя выражение,
находим Ф = ВSпр Из рис. видно, что Sпр= ab*cos ( =Scos(. Поэтому ф
=BScos (.

, под действием которой появляется индукционный ток, создающий
собственное магнитное поле, направленное навстречу внешнему полю, т.е.
магнитный поток индукционного тока отрицателен.

, т.е. направление магнитного поля индукционного тока совпадает с
направлением внешнего поля.

35. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.

Если контур замкнут, то под действием этой э.д.с. появляется
электрический ток, названный индукционньм. Фарадей установил, что э.д.с.
индукции не зависит от способа изменения магнитного потока и
определяется только быстротой его изменения, т.е.

Соотношение называется законом электромагнитной индукции: ЭДС индукции в
проводнике равна быстроте изменения магнитного потока, пронизывающего
площадь, охватываемую проводником. Знак минус в формуле, является
математическим выражением правила Ленца. Известно, что магнитный поток
является алгебраической величиной. Примем магнитный поток, пронизывающий
площадь контура,положительным. При увеличении этого потока

, под действием которой появляется индукционный ток, создающий
собственное магнитное поле, направленное навстречу внешнему полю, т.е.
магнитный поток индукционного тока отрицателен.

, т.е. направление магнитного поля индукционного тока совпадает с
направлением внешнего поля.

Рассмотрим один из опытов, проведённых Фарадеем, по обнаружению
индукционного тока, а следовательно, и э.д.с. индукции. Если в соленоид,
замкнутый на очень чувствительный электроизмерительный
прибор(гальванометр), вдвигать или выдвигать магнит, то при движении
магнита наблюдается отклонение стрелки гальванометра, свидетельствующее
о возникновении индукционного тока. То же самое наблюдается при движении
соленоида относительно магнита. Если же магнит и соленоид неподвижны
относительно друг друга, то и индукционный ток не возникает. Из
приведённого опыта следует вывод, что при взаимном движении указанных
тел происходит изменение магнитного потока через нитки соленоида, что и
приводит к появлению индукционного тока, вызванного возникающей э.д.с.
индукции.

2. Направление индукционного тока определяется правилом Ленца:
индукционный ток всегда имеет такое направление. что создаваемое им
магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, которое
вызывает этот ток. Из этого правила следует, что при возрастании
магнитного потока возникающий индукционный ток имеет такое направление,
чтобы порождаемое им магнитное поле было направлено против внешнего
поля, противодействуя увеличению магнитного потока. Уменьшение
магнитного потока, наоборот, приводит к появлению индукционного тока,
создающего магнитное поле, совпадающее по направлению с внешним полем.
Пусть, например, в однородном магнитном поле находится проволочная
квадратная рамка, пронизываемая магнитным полем Предположим, что
магнитное поле возрастает. Это приводит к увеличению магнитного потока
через площадь рамки. Согласно правилу Ленца, магнитное поле,
возникающего индукционного тока, будет направлено против внешнего поля,
т.е. вектор В2 этого поля противоположен вектору Ё. Применяя правило
правого винта (см. § 65, п. З), находим направление индукционного тока
Ii.

З. Явление электромагнитной индукции получило широкое применение в
технике: промышленности получение электроэнергии на электростанциях,
разогрев и плавление проводящих материалов (металлов) в индукционных
электропечах и т.д.

36. Явление самоиндукции. Индуктивность. Энергия магнитного поля.

Явление самоиндукции. Явление возникновения э.д.с. в том же проводнике,
по которому течёт переменный ток, называется самоиндукцией, а саму
э.д.с. называют э.д.с. самоиндукции. Это явление объясняется следующим.
Переменный ток, проходящий по проводнику, порождает вокруг себя
переменное магнитное поле, которое, в свою очередь, создаёт магнитный
поток, изменяющийся со временем, через площадь, ограниченную
проводником. Согласно явлению электромагнитной индукции, это изменение
магнитного потока и приводит к появлению э.д.с. самоиндукции.

Подставляя в это выражения предыдущую формулу,

Итак, э.д.с. самоиндукции, возникающая в проводнике, пропорциональна
быстроте изменения силы тока, текущего по нему. Соотношение
представляет собой закон самоиндукции.

Под действием э.д.с. самоиндукции создаётся индукционный ток, называемый
током самоиндукции. Этот ток, согласно правилу Ленца, противодействует
изменению силы тока в цепи, замедляя его возрастание или убывание.

Коэффициент пропорциональности L между силой тока и магнитным потоком,
создаваемым этим током через площадь, ограниченную проводником, называют
индуктивностью проводника.

Индуктивность проводника зависит от его геометрических размеров и формы,
а также от магнитных свойств среды, в которой он находится. внутри него.
Необходимо отметить, что если магнитная проницаемость среды, окружающей
проводник, не зависит от индукции магнитного поля, создаваемого током,
текущим по проводнику, то индуктивность данного проводника является
постоянной величиной при любой силе тока, идущего в нём. Это имеет
место, когда проводник находится в среде с диамагнитными или
парамагнитными свойствами. В случае ферромагнетиков индуктивность
зависит от силы тока, проходящего по проводнику.

В системе единиц СИ индуктивность измеряется в генри (Гн). L = Ф/I и 1
Гн = 1 В6/ 1А, т.е. 1 Гн — индуктивность такого проводника, при
протекании по которому тока силой 1А возникает магнитный поток,
пронизываю площадь, охватываемую проводником, равный 1Вб.

37. Гармонические колебания. Амплитуда, период и частота колебаний.

Колебаниями называются процессы, характеризуемые определённой
повторяемостью со временем. Процесс распространения колебаний в
пространстве называют волной. Можно без преувеличения сказать, что мы
живём в мире колебаний и волн. Действительно, живой организм существует
благодаря периодическому биению сердца, наши лёгкие колеблются при
дыхании. Человек слышит и разговаривает вследствие колебаний его
барабанных перепонок и голосовых связок. Световые волны (колебания
электрических и магнитных полей) позволяют нам видеть. Современная
техника также чрезвычайно широко использует колебательные процессы.
Достаточно сказать, что многие двигатели связаны с колебаниями:
периодическое движение поршней в двигателях внутреннего сгорания,
движение клапанов и т.д. Другими важными примерами являются переменный
ток, электромагнитные колебания в колебательном контуре, радиоволны и
т.д. Как видно из приведённых примеров, природа колебаний различна.
Однако они сводятся к двум типам — механическим и электромагнитным
колебаниям. Оказалось, что, несмотря на различие физической природы
колебаний, они описываются одинаковыми математическими уравнениями. Это
позволяет выделить в качестве одного из разделов физики учение о
колебаниях и волнах, в котором осуществляется единый подход к изучению
колебаний различной физической природы.

Любая система, способная колебаться или в которой могут происходить
колебания, называется колебательной. Колебания, происходящие в
колебательной системе, выведенной из состояния равновесия и
представленной самой себе, называют свободными колебаниями. Свободные
колебания являются затухающими, так как энергия, сообщенная
колебательной системе, постоянно убывает.

Выясним физический смысл постоянных A, (, (, входящих в это уравнение.

Константа А называется амплитудой колебания. Амплитуда – это наибольшее
значение, которое может принимать колеблющаяся величина. Согласно
определению, она всегда положительна. Выражение (t+(, стоящее под знаком
косинуса, называют фазой колебания. Она позволяет рассчитать значение
колеблющейся величины в любой момент времени. Постоянная величина (
представляет собой значение фазы в момент времени t =0 и поэтому
называется начальной фазой колебания. Значение начальной фазы
определяется выбором начала отсчёта времени. Величина ( получила
название циклической частоты, физический смысл которой связан с
понятиями периода и частоты колебаний. Периодом незатухающих колебаний
называется наименьший промежуток времени, по истечении которого
колеблющаяся величина принимает прежнее значение, или коротко – время
одного полного колебания. Число колебаний, совершаемых в единицу
времени, называют частотой колебаний. Частота v связана с периодом Т
колебаний соотношением v=1/T

Частота колебаний измеряется в герцах (Гц). 1 Гц частота периодического
процесса, при котором за 1 с происходит одно колебание. Найдём связь
между частотой и циклической частотой колебания. Используя формулу,
находим значения колеблющейся величины в моменты времени t=t1 и
t=t2=t1+T, где Т — период колебания.

. Из этого соотношения следует физический смысл циклической частоты.
Она показывает, сколько колебаний совершается за 2( секунд.

Свободные колебания колебательной системы являются затухающими. Однако
на практике возникает потребность в создании незатухающих колебаний,
когда потери энергии в колебательной системе компенсируются за счёт
внешних источников энергии. В этом случае в такой системе возникают
вынужденные колебания. Вынужденными называют колебания, происходящие
под действием периодически изменяющегося воздействия, асами воздействия
— вынуждающими. Вынужденные колебания происходят с частотой, равной
частоте вынуждающих воздействий. Амплитуда вынужденных колебаний
возрастает при приближении частоты вынуждающих воздействий к собственной
частоте колебательной системы. Она достигает максимального значения при
равенстве указанных частот. Явление резкого возрастания амплитуды
вынужденных колебаний, когда частота вынуждающих воздействий равна
собственной частоте колебательной системы, называется резонансом.

Явление резонанса широко используется в технике. Оно может быть как
полезным, так и вредным. Так, например, явление электрического резонанса
играет полезную роль при настройке радиоприемника на нужную радиостанцию
изменяя величины индуктивности и ёмкости, можно добиться того, что
собственная частота колебательного контура совпадёт с частотой
электромагнитных волн, излучаемых какой-либо радиостанцией. В результате
этого в контуре возникнут резонансные колебания данной частоты,
амплитуды же колебаний, создаваемых другими станциями, будут малы. Это
приводит к настройке радиоприёмника на нужную станцию.

38. Математический маятник. Период колебания математического маятника.

39. Колебание груза на пружине. Превращение энергии при колебаниях.

40. Волны. Поперечные и продольные волны. Скорость и длина волны.

41. Свободные электромагнитные колебания в контуре. Превращение энергии
в колебательном контуре. Превращение энергии.

Периодические или почти периодические изменения заряда, силы тока и
напряжёния называют электрическими колебаниями.

Получить электрические колебания почти столь же просто, как и заставить
тело колебаться, подвесив его на пружине. Но наблюдать электрические
колебания уже не так просто. Ведь мы непосредственно не видим ни
перезарядки конденсатора, ни тока в катушке. К тому же колебания обычно
происходят с очень большой частотой.

Наблюдают и исследуют электрические колебания с помощью электронного
осциллографа. На горизонтально отклоняющие пластины электроннолучевой
трубки осциллографа подается переменное напряжение развертки Up
“пилообразной» формы. Сравнительно медленно напряжение нарастает, а
потом очень резко уменьшается. Электрическое поле между пластинами
заставляет электронный луч пробегать экран в горизонтальном направлении
с постоянной скоростью и затем почти мгновенно возвращаться назад. После
этого весь процесс повторяется. Если теперь присоединить вертикально
отклоняющие пластины к конденсатору, то колебания напряжения при его
разрядке вызовут колебания луча в вертикальном направлении. В результате
на экране образуется временная «развертка» колебаний, вполне подобная
той, которую вычерчивает маятник с песочницей на движущемся листе
бумаги. Колебания затухают с течением времени

Эти колебания — свободные. Они возникают после того, как конденсатору
сообщается заряд, выводящий систему из состояния равновесия. Зарядка
конденсатора эквивалентна отклонению маятника от положения равновесия.

В электрической цепи можно также получить и вынужденные электрические
колебания. Такие колебания появляются при наличии в цепи периодической
электродвижущей силы. Переменная ЭДС индукции возникает в проволочной
рамке из нескольких витков при вращении ее в магнитном поле (рис. 19).
При этом магнитный поток, пронизывающий рамку, периодически изменяется,
В соответствии с законом электромагнитной индукции периодически меняется
и возникающая ЭДС индукции. При замыкании цепи через гальванометр пойдет
переменный ток и стрелка начнет колебаться около положения равновесия.

2.Колебательный контур. Простейшая система, в которой могут происходить
свободные электрические колебания, состоит из конденсатора и катушки,
присоединенной к обкладкам конденсатора (рис. 20). Такая система
называется колебательным контуром.

Рассмотрим, почему в контуре возникают колебания. Зарядим конденсатор,
присоединив его на некоторое время к батарее с помощью переключателя.
При этом конденсатор получит энергию:

где qm — заряд конденсатора, а С — его электроемкость. Между обкладками
конденсатора возникнет разность потенциалов Um.

Переведем переключатель в положение 2. Конденсатор начнет разряжаться, и
в цепи появится электрический ток. Сила тока не сразу достигает
максимального значения, а увеличивается постепенно. Это обусловлено
явлением самоиндукции. При появлении тока возникает переменное магнитное
поле. Это переменное магнитное поле порождает вихревое электрическое
поле в проводнике. Вихревое электрическое поле при нарастании магнитного
поля направлено против тока и препятствует его мгновенному увеличению.

рис.

где i сила тока,. L — индуктивность катушки. В момент, когда конденсатор
полностью разрядится (q=0), энергия электрического поля станет равной
нулю. Энергия же тока (энергия магнитного поля) согласно закону
сохранения энергии будет максимальной. Следовательно, в этот момент сила
тока также достигнет максимального значения

Несмотря на то что к этому моменту разность потенциалов на концах
катушки становится равной нулю, электрический ток не может прекратиться
сразу. Этому препятствует явление самоиндукции. Как только сила тока и
созданное им магнитное поле начнут уменьшаться, возникает вихревое
электрическое поле, которое направлено по току и поддерживает его.

В результате конденсатор перезаряжается до тех пор, пока ток, постепенно
уменьшаясь, не станет равным нулю. Энергия магнитного поля в этот момент
также будет равна нулю, а энергия электрического поля конденсатора опять
станет максимальной.

После этого конденсатор вновь будет перезаряжаться и система возвратится
в исходное состояние. Если бы не было потерь энергии, то этот процесс
продолжался бы сколь угодно долго. Колебания были бы незатухающими.
Через промежутки времени, равные периоду колебаний, состояние системы
повторялось бы.

Но в действительности потери энергии неизбежны. Так, в частности,
катушка и соединительные провода обладают сопротивлением R, и это ведет
к постепенному превращению энергии электромагнитного поля во внутреннюю
энергию проводника.

При колебаниях, происходящих в контуре, наблюдается превращение энергии
магнитного поля в энергию электрического поля и наоборот. Поэтому эти
колебания называют электромагнитными. Период колебательного контура
находится по формуле :

42. Законы отражения и преломления света. Показатель преломления.
Явление полного внутреннего отражения света.

43. Дифракция света. Дисперсия света. Интерференция света.

Дифракция света. В однородной среде свет распространяется прямолинейно.
Об этом свидетельствуют резкие тени, отбрасываемые непрозрачными
предметами при освещении их точечными источниками света. Однако если
размеры препятствий становятся сравнимыми с длиной волны, то
прямолинейность распространения волн нарушается. Явление огибания
волнами препятствий называется дифракцией. Вследствие дифракции свет
проникает в область геометрической тени. Дифракционные явления в белом
свете сопровождаются появлением радужной окраски вследствие разложения
света на составные цвета. Например, окраска перламутра и жемчуга
объясняется дифракцией белого света на мельчайших его вкраплениях.

, то в точке Р волны усиливают друг друга. Это соотношение является
условием так называемых главных максимумов. Целое число m называют
порядком главных максимумов.

Если на решётку падает белый свет, то для всех значений длин волн
положение максимумов нулевого порядка (m = О) совпадут; положение же
максимумов более высоких порядков различны: чем больше (,????// тем
больше ( при данном значении m. Поэтому центральный максимум имеет вид
узкой белой полосы, а главные максимумы других порядков представляют
разноцветные полосы конечной ширины — дифракционный спектр. Таким
образом, дифракционная решётка разлагает сложный свет в спектр и поэтому
с успехом используется в спектрометрах.

Гц. При разложении этого света и наблюдается сплошной спектр.
Возникновение сплошного спектра объясняется дисперсией света. Наибольшее
значение показатель преломления имеет для фиолетового света, наименьшее
— для красного. Это приводит к тому, что сильнее всего будет
преломляться фиолетовый свет и слабее всего —красный. Разложение
сложного света при прохождении через призму используется в спектрометрах

3. Интерференция волн. Интерференцией волн называют явление усиления и
ослабления волн в определённых точках пространства при их наложении.
Интерферировать могут только когерентные волны. Когерентными называются
такие волны (источники), частоты которых одинаковы и разность фаз
колебаний не зависит от времени. Геометрическое место точек, в которых
происходит усиление или ослабление волн соответственно называют
интерференционным максимумом или интерференционным минимумом, а их
совокупность носит название интерференционной картины. В связи с этим
можно дать иную формулировку явления. Интерференцией волн называется
явление наложения когерентных волн с образованием интерференционной
картины.

Явление интерференции света используется для контроля качества обработки
поверхностей, просветления оптики, измерения показателей преломления
вещества и т.д.

.

44. Фотоэффект и его законы. Кванты света. Уравнение Эйнштейна.

1.Фотоэлектрический эффект. Явление вырывания электронов из вещества под
действием электромагнитных излучений (в том числе и света) называют
фотоэффектом. Различают два вида фотоэффекта: внешний и внутренний. При
внешнем фотоэффекте вырванные электроны покидают тело, а при внутреннем
—остаются внутри него. Необходимо отметить, что внутренний фотоэффект
наблюдается только в полупроводниках и диэлектриках. Остановимся только
на внешнем фотоэффекте. для изучения внешнего фотоэффекта используется
схема, приведённая на рис. 87.1. Анод А и катод К помещаются в в сосуд,
в котором создаётся высокий вакуум. Такой прибор называется
фотоэлементом. Если на фотоэлемент свет не падает, то ток в цепи
отсутствует, и амперметр показывает ноль. При освещении его светом
достаточно высокой частоты амперметр показывает, что в цепи течёт ток.
Опытным путём установлены законы фотоэффекта:

1. Число электронов, вырываемых из вещества, пропорционально
интенсивности света.

2. Наибольшая кинетическая энергия вылетаю щах электронов
пропорциональна частоте света и не зависит ом его интенсивности.

света, при которой ещё возможен фотоэффект.

Волновая теория света не в состоянии объяснить законы фотоэффекта.
Трудности в объяснении этих законов привели Эйнштейна к созданию
квантовой теории света. Он пришёл к выводу, что свет представляет собой
поток особых частиц, называемых фотонами или квантами. Энергия фотонов (
равна (=h( , где ( — частота cвeтa, h – постоянная Планка.

Известно, что для вырывания электрона ему надо сообщить минимальную
энергию, называемую работой выхода А электрона. Если энергия фотона
больше или равна работе выхода, то электрон вырывается из вещества, т.е.
происходит фотоэффект. Вылетающие электроны имеют различные кинетические
энергии. Наибольшей энергией обладают электроны, вырываемые с
поверхности вещества. Электроны же, вырванные из глубины прежде, чем
выйти на поверхность теряют часть своей энергии при соударениях с
атомами вещества. Наибольшую кинетическую энергию Wк, которую
приобретает электрон, найдём, используя закон сохранения энергии,

где m и Vm – масса и наибольшая скорость электрона. Это соотношение
можно записать иначе:

Это уравнение называют уравнением Эйнштейна для внешнего фотоэффекта.
Оно формулируется: энергия поглощённого фотона расходуется на работу
выхода электрона и приобретение им кинетической энергии.

Уравнение Эйнштейна объясняет все законы внешнего фотоэффекта. Пусть на
вещество падает монохроматический свет. Согласно квантовой теории,
интенсивность света пропорциональна энергии, которая переносится
фотонами, т.е. пропорциональна числу фотонов. Поэтому с увеличением
интенсивности света увеличивается число фотонов, падающих на вещество, а
следовательно, и число вырываемых электронов. Это есть первый закон
внешнего фотоэффекта. Из формулы (87.1) следует, что наибольшая
кинетическая энергия фотоэлектрона зависят от частоты v света и от
работы выхода А, но не зависит от интенсивности света. Это второй закон
фотоэффекта. И, наконец, из выражения (87.2) вытекает вывод, что внешний
фотоэффект возможен, если hv ( А. Энергии фотона должно по крайней мере,
хватить хотя бы на вырывание электрона без сообщения ему кинетической
энергии. Тогда красную границу v0 фотоэффекта находим из условия hv0 = А
или v0 =А/h. Таким образом объясняется третий закон фотоэффекта.

45. Ядерная модель атома. Опыты Резерфорда по рассеянию ? – частиц.

Состав атомного ядра. Эксперименты Резерфорда показали, что атомы имеют
очень малое ядро, вокруг которого вращаются электроны. По сравнению с
размерами ядра, размеры атомов огромны и, поскольку практически вся
масса атома заключена в его ядре, большая часть объёма атома фактически
является пустым пространством. Атомное ядро состоит из нейтронов и
протонов. Элементарные частицы, образующие ядра (нейтроны и протоны) —
называются нуклонами. Протон (ядро атома водорода) обладает
положительным зарядом +е, равным заряду электрона и имеет массу в 1836
раз больше массы электрона. Нейтрон — злектрически нейтральная частица с
массой примерно равной 1839 масс электрона.

), из которых верхний обозначает массовое, а нижний зарядовое число.

). У кислорода встречаются изотопы с массовыми числами А = 16, 17, 18.
В подавляющем большинстве случаев изотопы одного и того же химического
элемента обладают почти одинаковыми физическими свойствами (исключение
составляют, например, изотопы водорода)

м.

46. Испускание и поглощение света атомами. Непрерывный линейчатый
спектр.

Согласно классической электродинамике, ускоренно движущиеся заряженные
частицы излучают электромагнитные волны. В атоме электроны, двигаясь
вокруг ядра, обладают центростремительным ускорением. Поэтому они должны
бы излучать энергию в виде электромагнитных волн. В результате этого
электроны будут двигаться по спиральным траекториям, приближаясь к ядру,
и, наконец, упасть на него. После этого атом прекращает своё
существование. В действительности же атомы являются устойчивыми
образованиями.

Известно, что заряженные частицы, двигаясь по окружности, излучают
электромагнитные волны с частотой, равной частоте вращения частицы.
Электроны в атоме, двигаясь по спиральной траектории, меняют частоту
вращения. Поэтому частота излучаемых электромагнитных волн плавно
изменяется, и атом должен бы излучать электромагнитные волны в некотором
частотном интервале, т.е. спектр атома будет сплошным. В
действительности же он линейчатый. Для устранения указанных недостатков
Бор пришёл к выводу, что необходимо отказаться от классических
представлений. Он постулировал ряда принципов, которые получили
название постулатов Бора.

и т.д., а не все, как это имеет место в случае света электрической
лампочки.

47. Радиоактивность. Альфа-, бета-, гамма – излучение.

и другие. Искусственная радиоактивность наблюдается у ядер, полученных
в лаборатории с помощью ядерных реакций. Однако принципиального различия
между ними нет.

обладающих большой энергией, которые имеют дискретные значения. (-лучи
– поток электронов, энергии которых принимают всевозможные значения от
величины, близкой к нулю до 1,3 МэВ. (-лучи — электромагнитные волны с
очень малой длиной волны.

Радиоактивность широко используется в научных исследованиях и технике.
Разработан метод контроля качества изделий или материалов –
дефектоскопия. Гамма-дефектоскопия позволяет установить глубину
залегания и правильность расположения арматуры в железобетоне, выявить
раковины, пустоты или участки бетона неравномерной плотности, случаи
неплотного контакта бетона с арматурой. Просвечивание сварных швов
позволяет выявить различные дефекты. Просвечиванием образцов известной
толщины определяют плотность различных строительных материалов;
плотность, достигаемую при формировании бетонных изделий или при укладке
бетона в монолит, необходимо контролировать, чтобы получит заданную
прочность всего сооружения. Степень уплотнения грунтов и дорожных
оснований — важный показатель качества работ. По степени поглощения
(-лучей высокой энергии можно судить о влажности материалов. Построены
радиоактивные приборы для измерения состава газа, причём источником
излучения в них является очень небольшое количество изотопа, дающего
(-лучи. Радиоактивный сигнализатор позволяет определить наличие
небольших примесей газов, образующихся при горении любых материалов. Он
подаёт сигнал тревоги при возникновении пожара в помещении.

48. Протоны и нейтроны. Энергия связи атомных ядер.

Для изучения ядерных сил, казалось бы, надо знать их зависимость от
расстояния между нуклонами. Однако изучение связи между нуклонами может
быть проведено и энергетическими методами.

О прочности того или иного образования судят по тому, насколько легко
или трудно его разрушить: чем труднее его разрушить, тем оно прочнее. Но
разрушить ядро — это значит разорвать связи между его нуклонами. для
разрыва этих связей, т.е. для расщепления ядра на составляющие его
нуклоны, необходимо затратить определённую энергию, называемую энергией
связи ядра.

C учетом этого энергия связи находится по формуле:

связи, приходящейся на один нуклон ядра, которая называется удельной
энергией связи. Она равна

?

sin

l

B

F

?

Нашли опечатку? Выделите и нажмите CTRL+Enter

Похожие документы
Обсуждение

Оставить комментарий

avatar
  Подписаться  
Уведомление о
Заказать реферат!
UkrReferat.com. Всі права захищені. 2000-2020