.

Исследование систем возбуждения электроразрядных эксимерных лазеров

Язык: русский
Формат: реферат
Тип документа: Word Doc
0 1072
Скачать документ

Министерство образования Республики Беларусь

Учреждение образования «Гродненский государственный университет имени
Янки Купалы »

Физико-технический факультет

Кафедра лазерной физики и спектроскопии

Исследование систем возбуждения электроразрядных эксимерных лазеров

Курсовая работа

студента физико-технического

факультета 4 курса, 2 группы, специальности “Лазерная физика и
спектроскопия”

Гильвина Павла Леонидовича

Научный руководитель:

доцент кафедры лазерной физики и спектроскопии

Зноска Казимир Францевич

Гродно, 2003

УДК 530.145

Реферат курсовой работы “Исследование влияния растворителя на
cпектрально-люминесцентные и генерационные свойства кумаринов” студента
физико-технического факультета УО «Гродненский государственный
университет имени Янки Купалы» Гильвина Павла Леонидовича. Объем( 33
страницы( 8 рисунков( 0 таблиц, 9 литературных источников( 0 приложений(
18 формул.

Ключевые слова( предыонизация активной среды, возбуждение электрическим
пучком, эксимерная молекула, LC-контур, LC-инвертор.

Изучаются эксимерные лазеры, спобы и системы их возбуждения.

Содержание

TOC \o “1-2” Введение PAGEREF _Toc60325552 \h 4

1. Механизмы возбуждения эксимерных лазеров PAGEREF _Toc60325553 \h 6

1.1. Возбуждение эксимерного лазера элекронным пучком PAGEREF
_Toc60325554 \h 7

1.2. Возбуждение зксимерного лазера разрядом PAGEREF _Toc60325555 \h
10

1.3. Общая характеристика систем предыонизации PAGEREF _Toc60325556 \h
14

2.Основные схемы возбуждения ЭЭЛ PAGEREF _Toc60325557 \h 18

2.1. Использование LC-контура для возбужденияэлектроразрядных эксимерных
лазеров PAGEREF _Toc60325558 \h 21

2.2 Описание схемы LC-инвертора PAGEREF _Toc60325559 \h 27

Заключение PAGEREF _Toc60325560 \h 31

Список используемой литературы PAGEREF _Toc60325561 \h 34

Введение

В настоящее время эксимерные лазеры являются лучшими источниками
когерентного излучения в ультрафиолетовой области спектра. Хотя класс
эксимерных лазеров весьма широк, наиболее перспективной является группа
импульсных газоразрядных лазеров высокого давления на галогенидах
инертных газов, излучающих на длинах волн, расположенных в
ультрафиолетовой (УФ) области спектра, в частности электроразрядный
эксимерный ХеСl лазер (длина волны генерации 308 нм). Данный класс
лазеров отличают сравнительная простота конструкции, возможность
достижения высоких энергий генерации и пиковой мощности, малой угловой
расходимости и возможности получения узкой спектральной полосы
генерации.

Для многих практических применений эксимерных лазеров важнейшее значение
имеют такие характеристики как энергия, мощность, длительность и форма
импульса генерации, расходимость и однородность пространственного
распределения энергии. Они зависят от целого ряда факторов, однако
определяющую роль играет система возбуждения активной среды,
обеспечивающая однородность энерговклада и формирование его
квазистационарной стадии. Поэтому на сегодняшний день не вызывает
сомнений актуальность проблемы повышения эффективности электроразрядных
эксимерных лазеров, улучшение их энергетических и временных
характеристик. Существенную помощь в решении данной задачи может
оказать моделирование процесса возбуждения эксимерных электроразрядных
лазеров, а также схем их накачки, сочетающее в себе теоретические
расчеты и экспериментальные данные. Развитие вычислительной техники и
создание новых расчетных программ позволяет моделировать процесс
возбуждения активной среды, есть возможность теоретически, без
проведения эксперимента исследовать зависимости вложенной в активную
среду энергии от широкого набора параметров цепи возбуждения, выявлять
оптимальные режимы возбуждения и набор параметров цепи возбуждения, по
заданным выходным характеристикам генерации.

Для повышения энергетических характеристик эксимерных лазеров необходимо
уменьшение потерь энергии в процессе его возбуждения. Для этого, в
первую очередь, необходимо уменьшить потери при коммутации высокого
напряжения. Одним из вариантов решения этой задачи является
использование многоканальной коммутации или использование параллельного
включения коммутаторов при их наносекундной синхронизации.

Системы возбуждения электроразрядных эксимерных лазеров, использующие
сосредоточенные емкости, можно классифицировать на выполненные по типу
LC-контура или LC-инвертора.

Актуальность проблемы: повышение эффективности электроразрядных
эксимерных лазеров, улучшение их энергетических и временных
характеристик.

Задачи: изучить процессы возбуждения эксимерных электроразрядных
лазеров, а также схемы их накачки.

Целью данной работы является теоретическое установление оптимальных
условий возбуждения электроразрядных эксимерных лазеров.

Механизмы возбуждения эксимерных лазеров

Пороговые значения инверсии для эксимерных лазеров очень велики, что
связано, с одной стороны с малой длинной волны, а с другой стороны, с
большой шириной линии соответствующих переходов. В самом деле, выражение
для коэфициента усиления в случае, когда в нижнем состоянии перехода
молекулы отсутствуют, имеет вид:

, (1)

k~10-2см-1,получим оценку порогового значения плотности возбуждённых
молекул:

(2)

Eн~10-2дж/см3 за время порядка 10-8 – 10-7сек. Столь высокая плотность
энергии накачки может быть достигнута при пропускании через газ
достаточно иысокой плотности интенсивного пучка быстрых электронов или
мощного импульсного разряда. При использовании двух указанных способов
введении энергии в активную среду реализуются существенноразличные
механизмы создания инверсной заселённости, основанные на различных
последовательностях элементарных процессов. Рассмотрим подробнее эти
механизмы.

Возбуждение эксимерного лазера элекронным пучком

При возбуждении эксимерного лазера пучком быстрых электронов величина
удельной энергии накачки, вводимой в активную среду лазера,
пропорциональна давлению газа, поэтому пороговые условия в данном случае
достигаются и результате простого увеличения давления. Так, в случае,
если основной механизм потери энергии электронного пучка в газе связан с
ионизацией атомов газа при прохождении в нём элелтронов, то величина
удельной энергии Ен, вводимой в газ, даётся выражением:

(3)

где Nп – плотность электронов в пучке, Z – атомный номер элементов, ? –
энергия электронов в пучке, I – энергия связи электронов в атоме, сп –
скорость электронов в пучке, ? – длительность импульса. При
использовании релятивистского электронного пучка с энергией ~ 1 Мэв,
плотностью тока j ~ 104а/см2 и длительностью импульса ~ 10-8 сек,
плотность энергии накачки ~ 0,1дж/см3 достигается при давлении криптона
~ 1 атм. Источники пучков с указанными параметрами довольно широко
распространены и их создание, по-видимому, не является сложной
технической проблемой.

В случае, если активная среда заполнена в основном инертным газом, с
большим порядковым номером Z, то поджавляющая часть энергии, теряемой
пучком в газе, будет расходоваться на ионизацию атомов. В результате в
газе образуется значительное количество свободных электронов,
рекомбинация которых приводит к образованию возбужденныхз атомов и
молекул. Ориентируясь на приведенные выше параметры активной среды, мы
можем проанализировать следующую последовательность элементарных
процессов, происходящих в таком слабоионизованном газе:

e + R ? e + R+ + e, (4)

R+ +2 R ?R+2 + R, (5)

R+2 +e ?R + R*, (6)

R+ +2e ?R + e, (7)

R+ +X2 ?RX* +X, (8)

R* +X2 ?R +2X, (9)

RX* ? R +X +ћ?, (9′)

R* +2 R ?R*2 + R, (10)

ћ? + RX* ? R +X +2ћ?, (11)

где R, X – атом инертного газа и галогена соответственно, звездочка
отвечает электронно-возбужденному состоянию, e – быстрый электрон пучка,
е – тепловой электрон.

Как видно из механизма возбуждения лазера, важными стадиями в
последовательности процессов, приводящих к созданию инверсной
заселенности, являются процессы конверсии ионов (5) и диссоциативной
рекомбинации (6). Эти процессы отвечают основным каналам преобразования
энергии электрического поля в энергию возбужденных атомов и молекул
только в специфических условиях, когда давление газов и энергия
первичных электронов в газе достаточно овысоки. При малых давлениях, с
одной стороны, процесс конверсии (5) весьма медленный, так что на
процесс диссоциативной рекомбинации (6) накладываются процессы
рекомбинации через другие механизмы, при которых образуются атомы не в
одном, а во многих электронно-возбужденных состояниях. Такой режим не
благопричтен для создания инверсионной заселенности. С другой стороны,
при малых значениях энергии электронов доля энергии, расходуемой на
ионизацию, уменьшается, что также снижает селективность механизма
образования возбужденных атомов. В самом деле, если энергия налетающего
электрона порядка связи электрона в атоме, то при неупругом соударении
электрона с атомом с примерно равными вероятностями могут образовываться
атомы в различных возбужденных состояниях.

Для восстановления полной картины элементарных процессов, протекающих в
активной среде эксимерных лазеров, необходимо иметь детальную информацию
о процессах преобразования энергии возбужденных атомов, образующихся в
результате диссоциативной рекомбинации, в энергию возбужденных
эксимерных молекул. Между тем, информация такого рода не настольеко
полна и надежна, чтобы делать уверенные выводы о каналах преобразования
энергии и, следовательно, оптимальных условиях ее использования.

Несмотря на неполный характер имеющейся в моем распоряжении информации,
я могу оценить оптимальные парамертры эксимерных лазеров, возбуждаемых
электронным пучком. Рассмотрю лазеры на димерных молекулах Ar2, Kr2,
Xe2, которые имеют сходные механизмы создания инверсной заселенности, а
также близкие значения констант процессов, определяющих кинетику
возбуждения. В лазерах этого типа эксимерные молекулы образуются в
результате протекания реакции:

R* +2 R ?R*2 + R. (12)

является практически единственным каналом преобразования энергии
возбужденных атомов уже при плотности энертного газа N > 1019см-3.

1.2. Возбуждение зксимерного лазера разрядом

однако доля буферного газа может быть значительно выше. Сумарное
давление смеси состовляет обычно около 1атм., но в отдельных работах в
результате давления буферного газа используется существенно более
высокое давление.

В результате неупругих электрон-атомных соударений в разряде образуется
значительное количество возбужденных атомов инертного газа:

,1P1)+e (13)

Столкновение таких атомов с электронами, сопровождающиеся спиновым
обменом между налетающим и валентным электроном, приводят к образованию
метастобильных атомов:

R*(3P2,3P0)+е (14)

Концентрация которых оказывается, таким образам, близкой к конценрации
резонансно-возбужденных атомов.

Характерное значение константы спинового обмена составляет 10-6см3/сек.
Поэтому указанный процесс(14) может происходить за времена, меньшие или
порядка характерной деятельности лазерного излучения~10-9-10-8сек в
случае,если плотность элелтронов Ne удовлетворяет соотношению:

Ne(1014-1015см-3.

Формирование однородного наносекундного разряда в газе атмосферного
даления с указанной плотностью электронов представляет серьезную
техническую проблему, решению которой и посвящено большинство работ по
эксимерным лазерам с электроразрядным возбуждением. В случае возбуждения
лазеров на димерах инертных газов, где оптимальные значения плотности
газа состовляют десятки атмосфер, указанная проблема не нашла сиоего
решения, так что электрический разряд используется только для
возбуждения эксимерных лазеров на моногалогенидах инертных газов. В
частности, для возбуждения эксимерных лазеров широко используются такие
устройства, как разряд с поперечным возбуждением, разряд с
предварительным инциированием дополнительным источником ионизации, таким
как фотоионизирующее излучение електронный пучок небольшой мощности,
разряд бегущей волны или линия Блюмляйна.

см3. При давлении порядка атмосферного это соответствует значениям
напряженностей электрического поля, лежащим вобласти 104-105 в/см. легко
увидеть,что подобные значения напряженностей технически несложно могут
быть реализованы лишь при сравнительно небольших электродных расстояниях
порядка нескольких сантиметров. Отсюда следует необходимость
использования электрического поля приложенного поперёк лазерной трубки.

Наиболее эффективный способ преодоления трудностей, возникающих при
осуществлении и поддержания в газе высокого давления однородного по
объему импульсного разряда, состоит в использовании дополнительрого
источника ионизации. После создания с помощью такого источника
однородной по объему слабоионизированной плазмы к разрядному промежутку
прикладывается электрическое поле, амплитуда которого уже не связана с
условиями пробоя, а выбирается из условия оптимальрого возбуждения
лазера. В качестве дополнительного источника ионизации эффективно
используется как фотоионизируещее ультро фиолетовое излучение, так и
маломощрый пучок быстрых электронов. Указанные источники дополнительной
ионизации обеспечивают значение плотности электронов в активной
среде~109-1013см-3. Поэтому для достижения порогового значения плотности
электронов Ne~1014-1015см-3.Необходимо обеспечить такое отношение, при
котором за время импульса успевает произойти увеличение плотности
электронов на несколько порядков. Отсюда может быть получена оценка
оптимального значения.

Во-первых, высокое давление буферного газа еозволяет обеспечить
достаточно быстрое решение обьемной ионизации и обеспечение оптимальных
значений потока электронов. Во-вторых, использование независимых
источников начальной ионизации дает возможность резко снизить величину
напряжения питания, устанавливая ее на уровне оптимальном с точки зрения
возбуждения инверсной заселенности. Наконец, в качестве последней
особенности электроразрядного возбуждения эксимерного лазера, отметим,
что плотность того инертного газа, из которого образуется эксимерная
молекула, может быть много меньше плотности буферного газа.

Дальнейшее увеличение плотности инертного газа N, участвующего в
образовании эксимерных молекул, приводит к увеличению скорости
образования возбужденных атомов и, казалось бы, способствует увеличению
выходных параметров лазера. Однако, возникающие при этом накопления
возбужденных атомов в активной среде вызывает изменение характера
ионизации: вместо прямой ионизаци на первый план выступает ступенчатая
ионизация, эффективность которой резко возрастает с ростом плотности
возбужденных атомов. Это приводит к развитию неустойчивости,
сопровождающейся лавинообразным ростом плотности электронов. В условиях
эксимерного лазера, когда в газе имеется малая электроотрицательная
примесь, указанная неустойчивость развивается при достаточно высокой
плотности возбужденных атомов инертного газа, когда характерное время
ионизации возбужденного атома меньше удвоенного времени прилипания
электрона. Как показывают детальные численные расчеты, припревышении
определенного значения плотности возбужденных атомов неустойчивость
указанного типа приводит к резкому снижению доли энергии, идущей на
образование метастабилей инертного газа.

Эффективность электроразрядного способа возбуждения эксимерных лазеров
примерно столь же высока, что и в случае возбуждения электронным пучком.
Это связано с тем обстоятельством, что в условиях оптимального
возбуждения доля вводимой энергии, которая преобразуется в энергию
возбужденных атомов, в случае импульсного разряда в инертном газе очень
велика и может составлять десятки процентов. В результате КПД таких
лазерных систем нередко оказывается около процента, а в отдельных
случаях его значение превыает 10%.

1.3. Общая характеристика систем предыонизации

Одним из важнейших факторов, влияющих на работу электроразрядных
эксимерных лазеров, является предыонизация активной среды. Она оказывает
существенное влияние на устойчивость разряда, его однородность,
длительность объемной стадии, стабильность генерации и ресурс работы
лазера. В показано, что предварительное ультрафиолетовое (УФ) облучение
газового объема сокращает время развития пробоя, способствует
формированию объемного разряда. С увеличением интенсивности облучения
уменьшается напряженность поля, при которой возникает диффузный разряд.
Происходит это потому, что УФ-ионизация создает некоторое начальное
количество свободных электронов, которые становятся центрами
инициирования разряда. Для всех газоразрядных лазеров, использующих
поперечный разряд, важное практическое значение имеет решение вопроса о
минимальной плотности электронов предыонизации и однородности их
распределения, необходимой для формирования однородного разряда. В
случае малого количества начальных электронов происходит независимое
развитие рождаемых ими лавин. В окрестности каждой лавины нарастает
искажение внешнего поля потенциалом пространственного заряда, который
возникает в ходе ионизационного размножения частиц в лавине. После
прохождения лавиной некоторого критического расстояния она порождает
стример. Формирование однородного разряда достигается в случае, когда
пробой газоразрядного промежутка происходит при одновременном развитии
множества электронных лавин и их взаимном перекрытии до того, как они
пройдут критическое расстояние. При этом искажающее действие поля
пространственного заряда каждой отдельной лавины будет подавлено
коллективным действием остальных лавин во всем объеме. Известно, что
существует критическое расстояние между начальными электронами
предыонизации, которое определяет минимальное значение концентрации
электронов предыонизации в разрядном объеме.

ne > (4De Xкр/(др)-3/2, (15)

где De и (др – коэффициент диффузии и дрейфовая скорость электронов, а
Xкр– критическое расстояние. Оценка минимальной концентрации начальных
электронов дает значение ~106-108см-3. Причем, повышение начального
уровня предыонизации и напряжения на электродах, а также увеличение
скорости его нарастания всегда способствует улучшению однородности
разряда.

Учёными исследовалась зависимость энергии генерации ХеС1-лазера от
уровня предыонизации. Показано, что выходная энергия не зависит от
уровня предыонизации, когда ne > 108см-3. При ne~107см-3 она уменьшается
на 10%, а при ne ~106см-3 наполовину. Данное снижение уровня
предыонизации приводит к значительному нарушению однородности разряда и
уменьшению энергии генерации. Концентрация электронов предыонизации при
отсутствии напряжения между лазерными электродами может быть
представлена

(16)

где ne – концентрация электронов предыонизации; nHCl – концентрация
молекул НCl; ( – эффективная скорость диссоциативного прилипания
электронов к НС1; S0 – скорость образования электронов под действием
внешнего ионизатора. Тогда

. (17)

Из (3) видно, что концентрация электронов выходит на насыщение при ne =
S0/(nHCl c постоянной времени (0 = 1/(nHCl. Оценим порядок величин
определяющих величину выражения (15). Рассмотрим два случая.

1. Осутствует внешнее электрическое поле Е/N=0. В этом случае величина ?
~ 10-10 -10-11 см-3/с . Концентрация молекул HCl в основном
колебательном состоянии ~ 1016 см-3. Тогда (0 = 1/(nHCl ~ 10-6 c. Если
S0 = 1015 см-3/с, то концентрация электронов возрастает до ne ~ 109 см-3
за время порядка (0.

2. На электроды лазера подается импульс напряжения. В этом случае Е/N
отлично от нуля, что приводит к тому, что электроны начинают приобретать
энергию от электрического поля, а электронная температура Те начинает
расти и отрываться от температуры нейтральных частиц. Электронная
температура Те ~ E/N. Поэтому по мере роста E/N увеличивается
вероятность возбуждения нейтральных атомов электронами. Процессы
прилипания еще полностью доминируют над процессами ионизации, то есть
нет развития электронных лавин, но уже идет накопление нейтральных
атомов в возбужденных состояниях. Это приводит к тому, что увеличивается
величина S0, так как теперь ионизироваться УФ- подсветкой могут частицы
не только из основного, но и возбужденного состояния (при этом
предыонизация вкладывает в активную среду туже энергию, что и ранее, но
увеличивается концентрация электронов). Тогда концентрация электронов
описывается выражением

, (18)

?ne – увеличение выхода электронов. Можно показать, что уменьшение
порога пробоя основного лазерного промежутка под действием предыонизации
обусловлено действием именно этого механизма. Таким образом,
предыонизация активной среды осуществляется не мгновенно, а в течение
определенного времени (. В этой связи важно определить оптимальное время
действия предыонизации и установить взаимосвязь ? с энергетическими
характеристиками XeCl-лазера при различных типах предыонизации. Поэтому
представляется целесообразным провести комплексное исследование влияния
параметров и режима работы контура предыонизации на генерационные
характеристики

2.Основные схемы возбуждения ЭЭЛ

Системы возбуждения электроразрядных эксимерных лазеров, использующие
сосредоточенные емкости, можно классифицировать на выполненные по типу
LC-контура или LC-инвертора. В равной мере оба типа систем возбуждения
используются не только в лабораторных лазерах, но и в серийно
выпускаемых. Вместе с тем они имеют и существенные отличия. Системы
возбуждения на основе LC-контура позволяют получать энергии генерации (1
Дж, а при импульсной зарядке накопительной емкости до 20 Дж ,
формировать длинные импульсы генерации, успешно управлять их формой и
длительностью, иметь высокую генерационную эффективность. Однако такие
требования к LC-контуру как минимальная индуктивность, использование
специальных конденсаторов и низкоимпедансных коммутаторов ограничивает
их применение, особенно когда необходимы высокие мощности генерации (>50
МВт) и большая частота повторения импульсов. В таких случаях чаще всего
используются системы возбуждения на основе LC-инвертора. Во-первых, у
них снижены требования к коммутатору и индуктивности в его цепи и
во-вторых, они позволяют вдвое увеличить напряжение, прикладываемое к
лазерным электродам.

В технике возбуждения газоразрядных лазеров в основном используется три
типа электрических схем: так называемая схема Блюмляйна (рис. 2а), схема
с перезарядкой емкостей (рис.2б) и генератор Маркса(рис. 2в).

Недостатком схемы Блюмляйна является трудность согласования импедансов
нагрузки и контура возбуждения. Но зато существует

теоретическая возможность удвоения напряжения на нагрузке. Кроме того,
при оптимальных параметрах согласования нагрузка на коммутатор низка, т.
к. коммутируется только емкость С1, которая в большинстве случаев в 2-3
раза меньше С2.

Схема с перезарядкой емкостей (рис. 2б) наиболее сильно нагружает.
коммутатор (тиратрон), т. к. коммутируемая емкость С1 больше С2. Кроме
того, в случае согласованной нагрузки напряжение на ней падает более чем
вдвое по сравнению с начальным напряжением на накопительной емкости С1.

Генератор Маркса применяется в мощных лазерных установках, где основной
упор сделан на энергетические, а не частотные характеристики, т. к. в
этом типе схемы возбуждения в качестве коммутаторов используются
искровые разрядники, не позволяющие работать с частотами выше 10 Гц.

Итак, мы остановились на схеме Блюмляйна, которая, как показывает
анализ, наиболее эффективна для применения в лазерах средней мощности, с
запасаемой в емкостях энергией порядка 10 – 20 Дж. Рассмотрим подробнее
работу этой схемы (рис. 3) переходные процессы, начинающиеся в схеме
после включения тиратрона Т, описываются нелинейным дифференциальным
уравнением пятого порядка. Дело упрощается, если моделировать процесс
пробоя межэлектродного промежутка ступенчатой кривой (рис. 4), где
сопротивление нагрузки падает до 0, 5-0, 3 Ом в момент начала лавинных
процессов. Это приближение сильно упрощает уравнения и довольно хорошо
описывает работу схемы.

(L1c1), где L1 – индуктивность тиратрона. Этот контур в основном
определяет крутизну нарастания напряжения на нагрузке – межэлектродном
промежутке. В идеальном случае процесс инвертирования заряда на С1
проходит полностью, и в момент пробоя емкости С1 и С2 оказываются
соединенными последовательно, напряжение на нагрузке удваивается по
сравнению с начальным U0. Реально же из-за довольно медленного процесса,
тормозимого конечными переходными характеристиками тиратрона, нарастание
напряжения на нагрузке недостаточно быстро (около 70 нc), и пробой
происходит без существенного перенапряжения.

Длительность импульса тока, следовательно и плотность тока, определяет
контур 11 с характерным временем

Как показывают эксперименты, можно пожертвовать скоростью нарастания
напряжения и, подсоединив параллельно нагрузке емкость С3, уменьшить за
счет взаимоиндукции L2 и L3 эффективную индуктивность разрядного
контура, тем самым ускорить процессы энерговклада в плазму. Этот метод
оказался довольно эффективным и позволил поднять кпд лазера в 1, 5 раза.

Практически все схемы возбуждения можно получить исходя из двух
основных схем LC-контур и LC-инвертор :

2.1. Использование LC-контура для возбужденияэлектроразрядных эксимерных
лазеров

Применению LC-контура в качестве системы возбуждения эксимерных лазеров
посвящен ряд работ. Было исследовано влияние на энергию генерации
отдельных параметров разрядного контура, проведена оптимизация схемы
возбуждения, изучено влияние индуктивности контура на энергию генерации
и исследована зависимость выходной энергии и полной эффективности
ХеСl-лазера от отношения накопительной к обострительной ёмкостей С0/С1.

Из результатов исследования влияния величины обострительной емкости на
выходную энергию и КПД ХеСl лазера стало ясно, что существует
оптимальное значение обострительной емкости, при которой выходная
энергия максимальна.

Ведущими инжинерами доказано, что энергия генерации максимальна при
соотношении С0/С1(0,6, причем максимальная эффективность в этом случае
достигается при минимальном напряжении.

Эксперименты проводились при трех значениях С1 и изменении С0 в пределах
0,1С1-0,7С1.Найдено, что для всех значений С1 оптимальное отношение
С0/С1 лежит в диапазоне 0,3-0,5.

Из анализа публикаций следует, что оптимальное соотношение
обострительной и накопительной емкостей лежит в диапазоне 0,2-0,6.
Обращает на себя внимание столь большое различие полученных разными
авторами оптимальных значений отношения С0/С1. Это может быть связано с
тем, что данное соотношение зависит от индуктивности L1, через которую
происходит зарядка C0 от С1, а также потерь при коммутации,
прикладываемого напряжения. Максимальное напряжение, до которого
заряжается С0 от С1 при изменении С0 от 0,1С1 до С1, может линейно
изменяться от (2U0 до (U0, где U0-начальное зарядное напряжение на С1. С
изменением величины С0 изменяется также напряжение, прикладываемое к
лазерным электродам, и соответственно энерговклад в активную среду.
Поэтому для каждого конкретного случая необходимо определять оптимальные
значения давления смеси, зарядного напряжения, величины С1, С0, L1 и L0.

Описанная ситуация имеет место при большом значении L1. При величине L1,
сравнимой с L0, положение, вероятно, изменится, поэтому представлялось
целесообразным изучить работу LC-контура с обострительной емкостью при
L1

Нашли опечатку? Выделите и нажмите CTRL+Enter

Похожие документы
Обсуждение

Ответить

Заказать реферат!
UkrReferat.com. Всі права захищені. 2000-2020